اقليم شناسی ديناميک

صفحه 1:
يه نام تلاو ند ‎adise‏ شم ‎ob‏ ‏اقلیم شناسی دینامیک ‎ede Deck Tee ie ad‏ تا fe ory Fe pe) orden Cree) ‏دکتر کمال امیدوار‎ ‏رل‎ 

صفحه 2:
0 en] )=\ درل دار هوا ‎re re eS Ie ak ese‏ بت در سا جهانی» جو زمین است که حبات تمام موجودات بدان بستگی دارد. ۴ هوا : به وضعبت جوی بک مکان در لحضه ای معین هوا گفته می شود. تلبشءدماء رطوبتء ريزشهاق جوىء ميزان ابرء وَجود ‎ERO Ors) CPC‏ سرعت باد؛ برای پبان هوای یک نقطه مد نظر قرار ‎Re‏ ۲ هواشناسی : علم شناسایی اجزاء هوا و برزسی چکونکی به وجود آمدن آنها و تغييرات هوا را هواشناسى مى كويند. 

صفحه 3:
0000 " اقليم : اقليم وضعيت ترمود يناميككت - هيدرو بناميك شرایط مرزی ‎eS ee a re ancy tae‏ را ل ا ‎eee ab) ca‏ کر * هوای غللب یک محل در دراز مدت را اقليم می نامند که نتبجه مشتر ک همه عناصر اقلیمی است. در حقیقت این علم روابط بین حبات ‎ew CE LPT‏ ا ‎I mere Oye‏ يديده هاى جوى را در حيات موجودات زنده از جمله انسان معين مى كند. " در اقليم شناسى ببش از ويزكى هاى فيزيكى هر بديده جوىء اثرات | 

صفحه 4:
0000 ۲ بدین ترتیب خلاف هواشناسی که به صورت تحلیلی. پدیده های جوى را مطالعه مى كندء اقليم شناسى علمى است ت ركيبى كه هواى .بك مكان معين را در فاصله هاى ويزه اى از زمان كه معمولا جند ذهه را دربر مى كيرد, بررسى مى كند. ۳۴۳ سییر تاریکی اقلیم شتاسی Sane ee) one) Ley we | A gen Corr eee rere ad CSE ee De De ne aC ddl ‏کردند.‎ - اولین کتاب در لین باره در حدود چهار قرن پیش از میلاد مسیح. به ات ا م 

صفحه 5:
0 en] ‎oo‏ قرن دوم بعد از مبلاد, ۳ بر اساس تفاوت حرارت» سرزمين هاى شناخته شده را به هفت اقليم تقسيم بندى كرد. -هواشناسى علمى از قرن ‎1١1‏ 189 ميلادى بر يليه اه دانسته ها در باره مناطق مختلف جهان و جمع بندى و ميان كيرى داده ها آغاز شد كه بيشتر جنبه توصيفى داشت. ‎Ce ee‏ ا ا ل ل ا ا ل يي ‎eae‏ ای ری ۱ ‏تبنابراین دانش هواشناسی در اواخر قرن نوزدهم و اوایل قرن بیستم,با تهیه وبه کا رگیری نقشه های جامع هواشناسی و ایجاد مکتب های هواشناسی به شکوفایی رسید. 

صفحه 6:
ی و ‎BOUT eres) ae NY Re‏ "مكتب بركن نظريه جبهه قطبىء, تشكيل سيكلون و توده هاى هوا را مطرح كرد. -مكتب فرانكفورت مقدمات بررسى هاى سه بعدى جو و ‎ee) E> er‏ ا ا له ناد و بودن جرخندكى مطلق توده هوا در طول مسير حركت و مدل امواج در حركت باد را يى افكند كه به امواج راسبى معروف شدند. وجود رودباد نيز در اين مكتب كشف شد. مدل كردش عمومى جو نيز در همين مكتب ارائه و ثلبت شد. 

صفحه 7:
0 en] ‏بسا دار اقلیم شناسی از نظر موضوع‎ ‏اقليم شناسى فيزيكى‎ -١ ‏؟-اقليم شناسي- د يناميكى‎ ۳ اقليم شناسى سينو يتيكى 

صفحه 8:
0 en] (سمسر (قی دی ید ۱ دريافت شده از خورشيد كار مى كند. " منبع اصلى انرزى در زمين خورشيد است. " كردش كلى جو بر فراز زمينء بادهاء توفانها و ابرهاء همه بيامد تفاوت موجود در مقدار و مصرف اين انرذى هستند. ‎need‏ ا ا ل ‎ye)‏ * انرٍی ‎dior‏ در داخل سیاره زمین در حال تغییر و تبدیل است و شدت اين تغيير و تبديلء باعث ايجاد اقليم هاى مختلف بر روى زمين مى شود. 

صفحه 9:
0 en] " اقليم شناسى فيزيكىء سير تبسيل و تغييرات انرؤى را بررسى می کند. " در اقليم شناسى فيز بكى موضوعاتى مانند تشعشع خورشيد» ا ا ل ‎Fon S Ce en S| ee SS) ee‏ انتقال انریٍی در جو عوامل موثر در کرم شدن و سرد شدن ‎Pr rele parrots ire Sens Tar tie oes‏ انريى در سطح زمين و تبادل انرذى بررسى و تحليل مى شود. * اقلیم شناسی فیزیکی مبنای اقلیم شناسی دینامیک است. زیرا اختلاف انرئی و با دمای بین دو مکان. سبب تبادل انریٍی و با وزش هوا می شود و در جو حر کت به وجود می ۳1 

صفحه 10:
اقلیم شناسی دینامیک (فصل اول:مفاهیم و کلیات) بن ماقي تتامو ‎Stale‏ " اقليم شناسى ذینامیک به مطالعه سبستم اقلیم جهانی» در ‎ES ree eee ey‏ ‎a dae‏ ا ‎CS‏ ا ا ‎eS Se ome el ced ey ae ees noe‏ مک مد رت ۱ ‎Pe‏ بر اساس روشهای ریاضی. فیز یکی همراه با ‎en WE Sen eS‏ ‏" فرض اساسى در اقليم شناسى ديناميكى اين است كه حركت هوا نتيجه نيرو هاى حاصل از فرايندهاى ترموديناميكك بر روى زمين است و نيروى محركه اصلى در مدل عمومى كردش هوا انرزى تابشى خورشيد است. 

صفحه 11:
0 en] ول بر سر سر ار | ‏ل‎ ee = een a ۱ " معادلات اصلى بيان كننده حركت و فرآيندهاى ايجاد كننده آنها در اقليم ‎tency)‏ 00 5 - قانون اول ترمودینامیک ‎lee‏ رت - معاذله رطوبت - معادله پیوستگی ا ا ا ات ل 

صفحه 12:
اقلیم شناسی دینامیک (فصل اول:مفاهیم و کلیات) ‎g‏ ی ی ‎Ee ‏ا ا‎ ep [res cee Come ne oe PC ‏محلى را با كردش جو بررسى مى كند.‎ ‏ا ا اا ا ‎Fo) | Sp creeper er we)‏ جوى است. ‏ا ا ا ا ا سا جنبه هاى لن به صورت بكيارجه بررسى شده و همه عناصر آن ا ۱ ‏ا ل ا ل ‎ead a‏ روى زمين از طريق حركت قلئم با سيستم هاى جوى سطح بالا ارتباط دارد. 

صفحه 13:
۱ ل دا سس شامل می شود. ‎-١‏ .عناصر اقليمىء به طور كلى بر حسب درصد فراوانى و در برخى موارد در کوتاه مدت بر حسب میانگین داده هاء محاسبه می شوند. ‏۳- در اقلیم شناسی سینوپتیک, به جای تقسیم سال به دوره های تقوبمی و محاسبه میانکین شرایط اقلیمی هر دوره. سال را به دوره های استیلای سیستم های ‎ee cco‏ ا ا ا اي ا ل ۶- در اقلیم شناسی سینوپتیک تمام عناصر اقلیمی را یک جا در نظر می گیرند و اقليم يك منطقه رابا توجه به عامل اصلى به وجود آورنده لن يعنى الكو هاى ‎Bets np peer)‏ ‎te ead barge fg eS pee e‏ ار ل ا ا ديكر را كنترل مى كند و هر الكوى براكندكى فشان درا واقغ يك تیپ هواست. 

صفحه 14:
0 en] رات زا * گردش های جوی حاصل تخیر در الگو های فشار دما و ۳۳ 5 7 ‏واحد حجم:‎ Cel ۴ در گازهاء حجم با تغییر فشار با دماء تغیبر میی کند. PV=PV =con. 00 cle ۱ ae ee ‏ا‎ ‎BLY ere Ok) CO erga sp See We ا ‎Ee Carpe] Ap rey) Cn |UD)‏ دماى ميعان خود نزشيك نباشد صادق است, بنابرا ين در مورد جو نیز می توان آن را به کار برد. 

صفحه 15:
۱ " بنابر قانون آووكادرو حجم بيك مول يا وزن مولكول كرم (تعداد كرم هاى كاز برابر وزن مولكولى كن) در دما و فشار ا ب ات ا ا حجم بت مول 0 تابع جهانى از دما و فشار است. "قانون كاز كامل : این ترس تغبيرات فشار را ‎we Oly‏ كنت تغييرات زا فشار و دماى بكتك كاز كامل از رابطه زير_ييروى مى كند: " درابين رابطه ‎١‏ فشار كاز لا حجم كاز و 1 دماى مطلق كاز خواهد بود. 

صفحه 16:
۵ ل * ترمودینامیک را میی توان دلنش مطالعه تبدییل شکل های مختلف انرژی و راه های انتقال آن تعریف کرد. *قانون اول ترمودینامیک. تغییرات گرما (انرژی) را ا ال ل ل ا ل حللت دیگر تبدیل می شود. این ببان قانون پابستگی انرْى اسسبت كه در معطالعه كرما از كن استفاده مى شود. ات ا ا لت ا ان ‎a‏ ل ‎Ree rene eats‏ توان انرزى داخلى را افزايش داد. 

صفحه 17:
۱ ‎at‏ دص ۱۳ است ‎2٠‏ مى كويند و بقيه جهان به عنوان محيط شناخته می شود. ‎ee) Cs) en pee ed)‏ بر ۱ "فشار عبارت است از نيرو بر واحد سطح *تغییرات دمای یکت بسته هوا ممکن است به ده صورت انحاه گیرد: | ابا ثابت نگه داشتن حجم بسته و تغییر فشار ١ح‏ با ثابت نكه داشتن فثار و تغيير حجم 

صفحه 18:
0 en] ‏ما ی ی رل رت‎ 1-۶-0- مفضوم آنتروبی ۴۱۱۲۲۵۱۵۷ * آنتروپی را می توان به عنوان میزان آشفتگی یابی نظمی بك سيستم تعريف كرد. " وقتى كه يك سيستم سيار.بى نظم باشد, مى كوييم انتروبى ا ل " عموما انترويى كاز ها بيشتر از آنترويى جامدات استء» چون جامدات منظم ترند. و ۱ 

صفحه 19:
۱ * قانون دوم ترمود‌بنامیک به یک متغیر ترمود‌بنامیکی به نام آنتروبی (5) مربوط مى شود. مى توان قانون دوم را به طور كمى بر حسب اين متغير بيان كرد. ۳ ا ل لل ل ال ۱ ‎TG eons‏ 7 صفر است. ۱۳ 5 تغيير آنتروبى " واحد هاى معمول براى انترويى عبارتند از : زول بر كلوين و كالرى بر كلوين 

صفحه 20:
اقلیم شناسی دینامیک (فصل اول:مفاهیم و کلیات) ‎a ida‏ ل ل 2ت ‏" قلنون دوم ترمود يناميك» قانون نقصان كيفيت انرزى است. " در هر تبديل انرى حرارقى به كارء مقدارى از انرزذى هميشه به صورت براكنده و كم فايده تر نقصان كيفيت مى دهدو معمولابه صورت انرؤى ببا حرارت كم به محيط اطراف منتقل مى شود. ‎A eT Co‏ ا و ‎oS‏ ا ‎Fe NOR a‏ افزايش مى يايد. | 0 لي ‎Vee ae aN‏ ‏1121 0 60 ا" ‎ ‎۱ Ons Fs ‏ب‎ ee 

صفحه 21:
اقلیم شناسی دینامیک (فصل اول:مفاهیم و کلیات) " به طور کلی می توان گفت که هر تغییری که باعث افزایش آنتروپی شود. می تواند خود به خود باشد. ۳ =e = ‏ثر شده است.‎ ۱ | ‏لل‎ nf ae ee ‏شده-است.:‎ ‏ك2‎ ey Te en te eee re ae ۱۳ ates hor ee ner en 

صفحه 22:
اقلیم شناسی دینامیک (فصل اول:مناهيم و کلیات) 17 احادماى مبعان - هم انترويى * دمای میعان - هم آنتروپی, دملیی است که توده هوابه صورت بی درره و بدون افزليش يا كاهش رطوبت با صعود توده هوا به ارتفاعات ( کم فشار) سرد شود تا به حد اشباع برسد. * این دما با دمای نقطه شبنم متفاوت و از لن کمتر است. زیرا در فرآيند بى درروء به سبب انبساط حجمىء بخار دب ذاراى حجم فزاينده اى براى اشباع است. ۴ در فرآبند بی دررو یا هم آنتروپی. میعان در سطح فشارق رخ مى دهد كه دذماى يتانسيل و نم ويزه با نبت اختلاط آن مشخص باشد. ۱ ۱ 

صفحه 23:
0 en] ‏ارس[ مناوله مروت‎ Ee et Ree ‏ا ا‎ Per are ee carey ee eR ENS peer POU roe ak) ‏اس ار‎ ee aes ate ‏و ا ا‎ ‏نشود. کر جسم در حال سکون باشد. ساکن باقی می ماند و درصورتی‎ ۱ ‏ک لت و‎ ۱۳ ‏را لا‎ Mee) ‏قانون اول نبوتن را غالبا قانون لختی (ابنرسی) می خوانند.‎ * ‏اجسام به آسانی حالت سکون با حر کتشان را تغییر نمی دهند.‎ * 1 0 ‏ل ا ا ا ا ل‎ ‏این جسم لختی دارد.‎ ‏اجسام در حال حركت نيز لختى دارند. جسمى كه متحرك است»‎ " ‏تمايل ذارد كه همجنان در حال حركت بماند. هر جه جرم جسم‎ ‏بيشتر باشدء لختى آن هم بيشتر است.‎ 

صفحه 24:
0 en] ا حرکت است که تخیبرات سرعت را ببان ميكند. ل ل ا ات لت ات تت سر در همان جهت وارد شدن نیرو شتابی به اندازه 7 “بيدا مى كند. ‎ELS) rer Te ee‏ مساوى با ‎2-7 eee el a ‏ا‎ ‎- 6 ۳-۳ ‎221 ‏ا ‎(CS) ES el‏ زور ‏جرم جسم و 3 شتاب (بردارى) آن است. ‎ee ea‏ ا ال ل يي ‏نسبت مستقيم دارد و جهتش با جهت نيرو يكى است و نيز به ازاى يكك ‏هس 

صفحه 25:
فد " قانون دوم نيوتن مى كويد كه در يك سيستم مختصات SO eae eS CL Bae aie ey Tad ‏آهنکت زمانى تغييرات حر کت آن جسم است.‎ * شکل برداری قانون دوم نیوتن: ‎rE d Pi‏ * در این معادله ۷ سرعت و ‎tT‏ زمان است. ۴ این بت معادله اساسی در گسترش ح ر کت جو است. "اين قانون همانند قانون جاذبه عومى است. 

صفحه 26:
اقليم شناسى ديناميك (فصل اول:مفاهيم و كليات) قانون سوم نيوتن : براى هر كنش همواره يككد واكنش مساوى و مخالف.وجود دارد. " يا كنشهاى متقابل ذو جسم بر هم همواره مساوى و در ‎ewer ores‏ 000 "ابه ازاى هر نيرويى كه توسط جسم 8 بر جسم ه وارد شده باشدء نيرويى برابر و مخللف وجود دارد كه توسط جسم ه بر جسم 9 اعمال می گردد. 3 F. =-F. 8 م 

صفحه 27:
ی ‎Joby =)‏ )24 ۱ * تغیبرات رطوبت جو در هر نقطه و زمان از رابطه زیر ‏سس 1 45م ‎a‏ صقر بر ‎ ‏در این رابطه : ‏7 تغیبرات رطوبت ‎1 ‏مدت زمان‎ AV ‏مقدار رطوبت وارد شده از طریق وزش افقی‎ 8 ۱ 2 ‏مقدار بارش بر روى زمين است‎ 7 

صفحه 28:
0 en] رح[ سانل ورستى " معادله بيوستكى» تغييرات ماده (غلظت) را بيان مى كند. * در قانون پبوستکی, مقدار ماده ثلبت است. بعنی نه از بین می رود و نه توليد مى شود و کم شدن آن در یک نقطه سبب افزایش ماده در نقطه ای دیگر خواهد شد. " قانون ثابت بودن جرم به شکل معادله پیوستگی ظاهر می شود. * لین رابطه در هواشناسی بسیار مورد استفاده قرار می گیرد و یکی از مهمترین معاذله های جوی است. Te aed Oe) eee RC SO S| Pony vei Le i ‏ال زا‎ ne ‏ل‎ one ae BL] 1 roe ‏ا‎ rw) aCe ae) REDE) Lp eas cl 

صفحه 29:
۱ ( سل رتیت * وجود جو .به صورت یکت پوسته احاطه کننده زمین راء اکنون ماو ون هوم سورع مسو عر مولکول هوا نحت نبروی کرلنی به سمت مر کز جرم زمین ‎SS es Pec ela eee‏ تم( مر ‎ode) ETE‏ از سقوط لت بر زمین رت ابه نيروييى كه از سطح بالا بر سطح زبرین وارد می شود. نیروی | وزن با نبروی گرانی متناسب است. ‎Cet‏ اكه سح مقع ‎ee‏ و پیت نا قله ل 0 ا ا ‎et‏ 2 ‎arS‏ ل فت" در دریاء بر روى هر سانتيمتر مر بع از سطح زمينء تقريبا ‎ey‏ اعم ‎Pee eR TPS‏ ات لاخ ۰ درصد تجاوز می کند. 

صفحه 30:
0 en] معادله هید رو استاتیک : جح بر ۳ 02 و رت ‎(EB‏ 0" جكالى (جرم واحدا حجم) و 0 اشتات كراق اش" " معادلمه هيدر واستاتيككه بيان مى كند كه فثار, معادذل با حاصلطرب چکالی در شتاب جاذبه و برای واحد جرم به ‎Bet) ee Je eer en)‏ ‎A ee a AEC STC ee i‏ است. " جكللى يك شار تراكم يشير مانند هواء بستكى به فشار دارد. جكالى هوا با كم شدن فشار كاهش مى يابد. 

صفحه 31:
0 en] ور رال رس ‎SS Se Naas trait ren age) ae‏ ذرات ماده جهانء ذره دبكرى را جذب مى كندء با نيروبى كه به طور مستقيم با حاصلضرب جرم و به طور معكوس با مجذور فاصله آنها متناسب است. ie Mm R ‎OLN LW ee WC y Peed 5 Ol ed odie‏ جرم 4 ت) ثابت گرانش عمومی است. 

صفحه 32:
0 en] ‏ار و کت‎ ‏ا ل ا ل ل ةر‎ ‏كرلنى زمين انجام شودء كه كار انجام شده واحد جرم در جابجابى‎ ‏رت‎ ‏اهميت لين زئوبتانسيل از آنجا ناشى هى شود كه براى هر جسم: هر‎ " ‏نقطه اى از كرانى زمين (با هر نوع يبجيدكى) يكسان است. يعنى‎ 0 ‏ا‎ COB ce em CUE UNE pe cE MT APCS) ‏براى رسيدن به ارتفاع 2 را ندارد.‎ ‏سطوحى كه در ميدان كرانشى زمين داراى انرؤى زئويتانسيل ثابتى‎ " ‏هستنده سطوح هم پتاسیل یا سطوح ل‎ ‏شیر‎ ‎1 ‏رد سس اس كات‎ ‏2و حو<‎ ol 

صفحه 33:
اقلیم شناسی دینامیک (فصل اول:مناهیم و کلیات) 7 )—)— 55 )25/5 سر رت ر تمازه ‎Sty ob‏ زاون لى کان (صربه) " هر كاد به جسمى ضربه اى وارد شود: جسم ضربه ديده تكانى دريافت مى كند. " تكان, بك كميت بردارى است و جهتش همان جهت نيروى است. * تكانه خطى : و * تکانه کمیتی برداری است که جهت آن,: همان جهت سرعت است. # پایستگی تکانه خطی : ‎cr NO A a OT oe ddl DY a i‏ ا درصور تیکه برآیند نیروهای خارجی صفر باشد. تکلنه کل سیستم ثلبت می ماند. ‎wel rel oe pet‏ ا ‎oe SS ne Nel)‏ 2 گوبند. * هنگامی که جمع برداری نیروهای خارجی موثر بر سیستم صفر باشد کل تکانه ‎Oi cree a‏ ۱ 

صفحه 34:
0 en] + تکانه زاو به ای ‎LTT Er tei‏ لل 1 00 سرعت زاويه اى و 1 شعاع دوران است. ‎ere CCE BIC Oe iad‏ ۱ تکلنه هم کمیت برداری است که جهت لن به موازات محور دوران در نظر کرفته می شود. " بكى از مهمترين ويزكى هاى تكلنه زاويه اى اين است كه. از يكك قانون باسنكى بيروى مى ككند. " قانون ياستكى تكانه زاويه اى : بواى سيستمى (يا جسمى) كه بر كن هيجكونه كشتاور نيروى حتثى نشده اى از خارج اثر نمى كندء تكلنه زاوبيه اى (جه از لحاظ بزركى و ‎Ie) e‏ ل ا ۱ 

صفحه 35:
بردار تكانة زاويداى شکل ۷-۱-قاعده دست راست: با دست راست محور دوران را جنان در دست بكيري د كه انگشتان خمیده جهت قوران را نشان دهند؛ در این صورت انگشت شست, جهت بردارتكانه زاویه‌ای را در راستای محور نشان می‌دهد. 

صفحه 36:
۱ دان يال " در كارهاى عملى روزانه هواشناسىء نمودار هاى ترمود يناميكى براى محاسبه كميت هاى مختلفى كه كاوشكر نمى تواند اندازه كيرى کند. به کار گرفته می شود. برای ترسیم لین نموذارها از کمیت های فشار, دما و دماى نقطه شبنم در سطوح مختلف و قلبل ملاحظه جو ا ا ل ل ا ‎peer re | Ca‏ جوى را با توجه به روابط بين متغير ها با منحنى هاى فشار و نقطه شبنم محاسبه كرد. يكى از اين متغير ها دماى يتانسيل است. " دماى بك توده هوا در صورت نزول به سطح درياء دماى يتانسيل نام دارد. ‎EO le oat‏ برای تشخیص ویژگی های توده هواست. زیرا اگر بسته هوا تحت تاثیر فرآیند های بی درره خشک قرار گیرد دمای پتانسیل ثلبت باقی می ماند. با تعقیب منحنی‌بی دررو خشکی که از دذماى سطح فثار معينى عبور كند و دماى سطح فشار ‎٠٠٠١‏ ‏هکتو پاسکال را قطع کند. به دست می آید. 

صفحه 37:
اقليم شناسى ديناميك (فصل اول:مفاهيم و كليات) 5 دماى بتانسيل خشكت ( 7 )»؛ دماى بسته اى از هواست كه از هر تراز فشارى به صورت بى دررو خشكء, به تراز ‎٠٠٠١‏ هكتوياسكال اورده شود. ال ۱20 ‎eo eee re On‏ 2 فشارى به صورت ببى دررو مرطوب, به تراز ‎٠٠٠١‏ هكتوياسكال اوؤرده mi Te ba eT Wy ore Pea Sy ee eee We TO) ial ‏ل ل خشک به صورت بی‎ Retro ele} ‏ورور ا ول لكر سد( ركد را ين ورده شود.‎ " بنابورا ين ط بی درره خشک. خطوط دمای ا ثابت هستند كه هر بك از انها مى تواند دماى يتانسيلى را تعيين كند. ۲ * فرآیند بی دررو خشک در جو فرایندی است که دمای پتاسیل آن ثابت است. 

صفحه 38:
0 en] ۱۶ دهای الل " تاثیر بخار لب بر چکللی توده هواء لزوما در جو قلبل صرف نظر كردن استء اما به جاى ذها مى توان دماى مجازى رت رت ۱ ‎ween Weer Be) 9‏ و " دمايى مجازىء دمايى است كه هواى خشك در فثار و حجم ‎e)‏ ل ا ا ۱ " از آنجَلى كه بَخاز َب دازاق تراكم كمترق نسب تجه هواق خشىك ‎eee‏ ا ل ا ا دماى مجازىء هميثشه بيشتر از ذماى مشاهده شده در جو است. 

صفحه 39:
0 en] ) 2 ‏رح ددرت بت سدلر‎ Jobo gbs—)—)Y ‏ل‎ ea) eam) IBY Or gs OO) =) TD ۱۰۰۰ ‏که از راه فرایند غیر بر گشتی. به سطح فشار اولیه به جای فشار‎ ‏ل‎ hiro mar emerge ce secure Sy elton ryt) هکتوپاسکال آورده شود آن را دمای پتانسیل معادل گویند. ۱-۷ دهای تر (۲۷) " براى .به دست آوردن دماى قريك توده هواء كن را از نقطه شروع ‎he a‏ ا ا ال ‎I eS A‏ دررو اشباع به سطح فشار اولیه می آوريم. دملیی که منحنی مزبور را با ۱ 

صفحه 40:
0 en] اتإأدزدقيت كايند اشباخ رسا. "نبا خواندن يا تخمين منحنى نسبت آميزه اى كه دماى محيط را در ee ee Wee cL SEC ‏ا‎ Se oie.) ‏آید.‎ ‎es‏ دمای نقطه شنم ‏# عبارت است از دملیی که یکت توده هوابه علت سرد شدن در فشار تلبت بدون حذف یا افزلیش رطهبت کسب می کند تابه حد اشباع يبرسد. ‎Beg eis) ‏ا ا ل ا ل ب ا‎ di ‏جو به مقدار حد نهایی ظرفیت خود می رسد.‎ 

صفحه 41:
۱ ‎ee ye‏ زر ‏* سامانه اقلیمی شامل پنج جزء زیر است که بر همکنشهای آنها در مقياس هاى زمانى و مكانى مختلف سيارى است : ‏۱- هوا کره (اتمسفر) ‎Carve) eC eas ‏۳- سنک کره (لبتوسفر) ‎Coe eee ae ‎GEE Bap a} 2 ‏"اين اجزا د ركير تبادذل انريّى و رطوبتى است كه در بخش هاى ‎Ee)‏ ۳ است رابه ديكر كره هاى اين سامانه بيمند مى دهد. به طورى كه تمام كار كردها مانند يك واحدء با تاثيرات متقابل و سيار پیچیده ‎mes)‏ دك سل 

صفحه 42:
ی * تغیبرات در سامانه اقلیم به طور مجزا رخ نمی دهد. بلکه وقتی یکت بخش أن تغبير مى كندء مؤّلفه هاى دككر نيز واكنش نشان مى دهد. ا ل ا ال ی تبادلات مواد بودهء اما خود در معرض جند نيروست كه عبار تند از : «یبروهای حازجی توسط ایس جورشید " نيروهاى جاذبه * فرا يندهاى زَمِينَ شناسى * فعالیت های انسانی 

صفحه 43:
شکل (-٩-سامانه‏ اقلیمی(هات ر" و همکاران, 1۹۹۰م). 

صفحه 44:
ی تا رل رن * محدوده مقباس های فضا و زمان حر کت جوی, از انیه ها تا هفته ‎et ee eR T= SSS Ae Tet eae)‏ پیچکت های افقی در مقیاس های بزرگک (سیستم های هوابی) و ‎re eee y |‏ ۱ " جدا از جرخه هاى روزلنه و سالانه» اوج اصلى دوره ه تا ‎"٠١‏ روزه ‎Rope‏ ا ل 0 ‎Bee‏ " زمان اوج يك دقيقه اى ديكرى نيز وجود ذدارد كه توسط تلاطم هاى در مقياس كوجك, در لايه مرزى ايجاد مى شود. مثلا كردبادها و بيجك ها 

صفحه 45:
اقلیم شناسی دینامیک (فصل اول:مناهيم و کلیات) * مقباس های زمان و فضای حر کت جوی ارتباط نزدیکی با هم دارند كه اصلى ترين آنها عبار تند از : ‎-١‏ نوسان هاى بزرك مقياس نامنظم با دذوره ها و فاصله زمانى وقوع مجدد طولانى ترء نسبت به جرخه سالانه (براى نمونه رخداد انسو) ‏۲- تغیبرات فصلی سیستم های باد اصلی (برای نمونه سیستم های موسمی) ‏"1- رزيم هاى كردش مداوم در مقياس بزرك (مانند بلوكينكك) ‏۶- امواج سیاره ای ‏۵- سیستم های سینوپتیک ‏1- خوشه های ابر شبه سینوپتیک و ویژگی های میان مقیاس (که با سيستم هاى بزرك مقياس و سينوبتيك در ارتباط هستند) 

صفحه 46:
دای شکل ۱ سهای فضایی و زمانى تغييرات هوا و اقليم. تغييسرات كوتاءمدت به جَوَ محدود می‌شوند, اما تقییرات بلندمدت سیستم‌های زمینی بیشتری را دربرم یگیرند. هر اسستوانه, گروه ی از انواع تغییرات مربوط را احاطه می‌کند که د رآن ویژگی‌های کوتاه مدت تر تواح یکسوچکتر, بخش ی از ویژگی‌های درازمدت مناطق بزرگتر هستند (دول "و همکاران, ۰٩۱۹م).‏ 

صفحه 47:
6۳۶0 15 شكل ‎١١-١‏ یارامترها و متغیرهای مهم مربوط به جَو زمین و حرکت آن (کورتسی وآتکینسون» ۴