کلیات تئوری پایداری سازه ها

صفحه 1:


صفحه 2:
۱ رتست 

صفحه 3:


صفحه 4:
Pon ars beeen ae me ea Weer re ea Pree ‏و‎ و * ارتقای سطح تکنولوژی ساخت ۱ Re eae 

صفحه 5:
يكى از تخصص هاى بالا و بيجيده در تحليل و طراحي ‎re ares‏ 

صفحه 6:
۱ crag ge ا ‎won Squat Tube- Short Thick Tube) cls u> ob 5 J) © -‏ ا ار ا ا ا سس Roe Re ape eee ‏ا‎ pea ‏اد درس‎ ee oe (Limit Proportionality) Ws در نقطه ۵ اتفاق افتد * برای طراحی معمولا جهت جلوگیری از وقوع/ بلاستيسيته. بار © در نقطه © نمايفكر كنا ‎eae mFS‏ 0 خطى (4122137515 12621آ) براى * ‎OI ob E53 iI alg) JSS es esi‏ طراحی کافی خواهد بود ‎oy sal,s(Bulging)‏ 

صفحه 7:
: کلیات (مقدمه - مبأتی) (Longer Thick Tube) cis Jue vib sg) -. Gb EES ESSIEN eS ar an ge res WOO ON cores PVT) * تغییرشکل از نوع خمشی جانبی ‎sels (Bowing Sideway)‏ ابود. ا ال نهایت ا SiS اى طراحى معمولاً نقطه وقوع بلاستيسيته در نقطه ل نمايشكر حد بالأى بأركتارق خواهد بود. بنابراین یک تحلیل خطی در طراحی کارایی ندارد و به یک ا ‎(Elastic sy!‏ ر(عنع‌امسم ۲عمصنل0]نباراست. که فقط غیرخطی هندسی معمولی را در بر دارد. 

صفحه 8:
oS پ- لوله بلند جدار ‎(Longer Thin Tube)sjt‏ هو تحتلثر بار مجوری‌فش تغيير شكل از نوع كمانش (8116[11120)خواهد بوذ ا ا ‎(oo) 5 SOUS‏ ‎Buckling is used to esta the dynamic process in‏ ‎which a structure moves from an unstable to‏ ‎another possibly distant stable state‏ 

صفحه 9:
يك تحليل غيرخطى عمومى كه شامل غيرخطى هاى هندسى و مصالح باشد. براى بيش بيتى رفتار دقیق مورد نیاز است «به همراه یک روش کنترل تغییرمکان» به عنوان مثال روش ات تا ‎LoS Ere‏ Sb 

صفحه 10:
فصل اول : کلیات (مقدمه - مبانی) برخی مثال های پدیده تأبا الف - کمانش یک و SSM EAT ASG SEIT soto شید 

صفحه 11:


صفحه 12:
فصل اول : كليات ‎(oe Se‏ ب - انتشار کمانش در یک خط لوله زیر آب 

صفحه 13:
۹ 

صفحه 14:
۳٩ 

صفحه 15:


صفحه 16:


صفحه 17:
حرابی Sk. Ronan Point ۲ 3 BE ۸ 

صفحه 18:
قصل اول : كليات «مقدمه - مباتي) 

صفحه 19:


صفحه 20:
general buckting 

صفحه 21:
فصل اول : کلیات (مقدمه - میا ۰ ج - كمانش ريل رأه آهن (51110 0۹۹ 

صفحه 22:
فصل اول : کلیات (مقدمه 2 

صفحه 23:


صفحه 24:
Structural Geometrical Instability Instability 

صفحه 25:
۲ ترخچه تمیقت در پدیده Newton (1727-1642) ‎Se SI Lagrange (1813-1736‏ ا لك دنا سيستم مى باشد. ‏(1805 -1865) 1132116012> مکانیک تحلیلی را توسعه داد را در بررسی پایداری سیستم ها مورد بررسی قرار داد. 

صفحه 26:
فصل اول: کلیات (مقدمه 0 ‎es ep earepees‏ ار 3 )1918-1857( ۱ ۳ مهن و توابع تعميم يافته انرى را 20207لطظ > روور > "cya 2 

صفحه 27:


صفحه 28:
0 Ieee re CON 4 Relativel aril ery (Seg baie Ses Se erg ea say feel Moers ‏شود.‎ ass 

صفحه 29:
a alg Changes) ل و 58 3 0 ‏ل‎ eines ee 

صفحه 30:
حالت تعادل پاپدار ۱ ۲ ۲ حللت تعادل ا ‎By Lava wey. veer=))‏ الت ا ‎ip | ee eter ers‏ جمله تغییرات در هندسه سیستم سازه ‎Sis‏ ‎ces)‏ ۳ ۲ ‎ete al core eda‏ ا و حللت. كه از تغييرات كوجك ‎DA eet ee‏ ۱ سازه ای و یا می شود. موجب اختلال های ‎aoe‏ یبن ۳-0 سیستم به هم خوردگی (1[5611110) پیش آید. ‎ ‎ 

صفحه 31:
Local Instability 

صفحه 32:
فصل اول : کلیات (مقدمه - بأ ه- روش هاى بررسى يايدارى سازه ها ( و معيارهاى حاضل از اين ۱ ۰ تب دنانیوظ منلماه) ل ام ل م 

صفحه 33:
فصل اول : کلیات (مقدمه - مبالی) حالت تعادل اين مدل زمانى رخ مى دهد كه برفوض يك بأفثار مكانى اختيارى © لبكر فر باشد, به عبارت ديكر با فرض ‏ 2-7-2 ‎١‏ بايد ذافن بخ ا ل ا لك اك جواب های ممکن برای ارضای معادله تعادل عبارتند از: 7< ۵ (2 1<م (3 مکان های هندسی این حالات ممکن تعاذل كه مشيرهاى تفادل ناميده من شود در شكل رؤبرو نشان داذه كلذة 3 ble eqs sae sae tral equilirium states ble equilibrium states 

صفحه 34:
= فصل اول :كليات (مقدمه - مبالى) ا ا ‎٩‏ ‎lec! pie‏ و ا در اين حالت لنكر برايتد عبار ان | 10 با فرض 20۵0 60 510 و 21 609۵0 خواهیم داشت: (0+80.0050هك)زا -م )اا - الا ‎Sead eS NO eC els SC CS DY coe cee ell‏ عبارت دیگر : 0< 0 10500 140۰ » در اين صورت لنگر خارج از توازن حاصل 71026121 85313266 05 0115) عبارت خواهد بوداز : 

صفحه 35:
فصل اول :کلیات (مقدمه - مبانی) ۱۹0 در حالات خاص این لنگر به صورت زیر در می آید: تال بر ۱ تعادل خننی 0= ‎M =|,_,W,L(p- 160) p=1> M‏ تعادل نايايدار 0 < 2/4 -1 < ور P<1> M>0 ‏تعادل نايايدار‎ -W,L(p- 166} p=1> M=0 25 ‏تعادل‎ ‎P>1> M<0O jut Jos = M|,. =0 5 

صفحه 36:
حول حللت تعادل. در جهتی بازگردد. موقعیت اولیه را یک اگرنیروهای استاتیکی عمل و 2 ‎Fee oe Se prec ns‏ 

صفحه 37:


صفحه 38:


صفحه 39:
فصل اول : کلبات (مقدمه - مبانی) ESS eens near creer el ee SSS awe eats keed iG u=0 ۳ ‏و۱‎ 0 09 (م ۱۱۱00 ا صرح 

صفحه 40:
‎Reet Ce‏ ات ا ‎etc‏ ا 00 ۱ ‎ ‎ ‏ی من را ‎٩ ole eke hoes eRe Se Rec T‏ ‎۰ 2 1 ae ‏مور‎ 

صفحه 41:
فصل اول : كليات (مقدمة 2 10 ۳ 2 Sts پایدار 607 ‎١‏ ‏2211 ای as ‏را‎ oles ee ae Os [es ome ot ابايدار 0 8 2 ‏ال"‎ ed are aren =|,..- W,L0- p)} p=1> 22 es ‏دوز‎ رادياي‎ 

صفحه 42:
برای بررسی پایداری قرار دهیم: 11 <0 Jab Treen ee 

صفحه 43:
معیار استخراج شده از رو و كلى باشد. درآن صورت آن حا ا 5 كلى (آزاد شدن'اترؤى) ب 

صفحه 44:
و و( زا ا ا ال 

صفحه 45:
۱ a) eed Sta Be sles sles cle Sw say زیر در می آید: 0= 60+0750 ۳ -1 که در ان ار 4 ‎ae ae‏ بسته به علامت 9۶ , جوا معادله بالا به صورت زیر می باشد: ‎ps<1= 60=Asm (a t)+ Boos (a t)‏ ب+0< 2 ار 5 ‏ا‎ t)+ Boosh (a t) 

صفحه 46:


صفحه 47:
(EIDE vents yes Ce PL Oe) Se a eer ‏اكز‎ مشاهده ‎ap‏ اد ۳۵۳ فیزیکی وابسته به علامت ۲ 0 است و ۹ * در حالت 0> 2 باسخ سيستم به يك اختلال خارجى؛ يك نوسان با فركانس بسيار بالا مى باشد.(0 << 0)2) * با افزايش ‏ (يعنى افزايش ,/ا/آ). فركانس نوسان شروع به كاهش مى كند و در نهايت در 1> 7 به فركانس صفر مى رسد. (02-0) * در حالت 1< 9 پاسخ سیستم به گونه ای است که با یک اختلال کر + ۲ ‎(AS OD ESS ON] free‏ 

صفحه 48:
معیار استضراج فده از ۱ ۱ ۱ 00 ا ی زا ا 0 در این صورت حالت مذكور ۱ ۱ eos aa 0 Sie 

صفحه 49:
به عنوان مثال برای مسیرتعادل مختلف 2 

صفحه 50:
ا ا د ان خواهد كرد و در اثر عامل ميرا ا 00 ‎ela‏ ا فزاینده از حللت حالت تعادل دورتری حرکت خواهد نمود (فرکانس موهومی). Oe a iene eee)